就在陈正平和孙婧吃惊於林允寧的野心时。
只见林允寧起身，將旁边的小白板推了过来，马克笔“咔嗒”一声弹出笔尖。
他没急著写公式，而是先在白板上写下两个关键词：线宽（linewidth），频移（frequencyshift）。
“韩老师，”
林允寧开口，声音不大，却瞬间抓住了所有人的注意力，“我认为我们现在的模型在物理图像上是不统一的。
“线宽和频移，本质上都源於非谐效应，是声子自能的虚部和实部。用klemens模型的三声子散射解释线宽，再用准谐近似解释热膨胀导致的频移。这是两个独立的模型在分別擬合数据，缺乏一个能同时描述两者的统一理论框架。”
他用笔尖在两个词下面画了一条重重的横线，拋出了一个“重磅炸弹”：
“我们应该直接计算它的谱函数a（w，t）。只要得到声子自能Σ（w，t），频移和展宽的问题就统一解决了。”
说著，他转身，在白板上写下了一行简洁的哈密顿量：
h=Σ_{q，s}?w_{q，s}a?_{q，s}a_{q，s}+?Ω?b?b+Σ_{q，s}g_{q，s}（b+b?）（a_{q，s}+a?_{q，s}）+h?3?+h???
然后，在哈密顿量下面，写下了一个更简洁、也更核心的公式。
这一次，是谱函数的定义：
a（w，t）=-（1π）im[w-Ω?-Σ（w，t）]?1
林允寧用红色马克笔，重重地圈起了代表自能的“Σ（w，t）”。
“只要能算出它，我们就能建立一个统一的理论框架，把理论计算和实验观测彻底打通。”
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在听到“统一的理论框架”时，韩至渊难得地沉默了两秒，镜片后的目光，明显亮了起来：
“这个想法很大胆，但声子自能Σ（w，t）的计算，尤其是包含四阶非谐项，整个布里渊区的相空间积分在计算上相当庞大。用shengbte之类的现有软体包来实现，工作量和对计算资源的要求都非常高。”
“所以我没打算一步到位。”
林允寧摇了摇头，隨手一条竖线，將白板分成左右两栏，“我们可以分两个阶段来走。
“第一阶段：最小可行模型。
“先用德拜模型近似晶格声子，把非谐效应简化成几个等效参数，拿咱们的实验数据去擬合。先用半解析的方法，把谱函数隨温度的变化趋势跑出来，验证这个统一框架的可行性。”
他顿了顿，迎著韩至渊审视的目光，说出了真正的野心：
“第二阶段：半从头计算。”
“等模型验证了，我们再从第一性原理出发，计算出真实的三阶、四阶原子间相互作用力常数（ifcs），然后在整个布里渊区里做相空间积分。
“当然，这个计算量很大，但我们不需要像shengbte那种成熟软体一样计算所有性质，我们只写一个轻量化的小工具，专门算我们关心的这个客体模式的自能。”
“林师弟，你这个模型过於理想了，”
陈正平推了推眼镜，提出了一个致命问题，“如果不考虑同位素无序和缺陷导致的非弹性散射，低温下的残余线宽你怎么解释？”
“那个好办。”
林允寧的回答云淡风轻：
“在自能里加一个不依赖温度的常数项就行了，当个擬合参数，先不管它，抓主要矛盾。”
“那条『鬼峰呢？”
孙婧也从自己专业的角度提出了疑问，“zpl的分析要写进正文吗？”
“不用。”